fullseye

xray_tube_spectrum — TOMOGRAPHY `spectral_xray` op

データ種: なし → pairs(引数だけで決まる op —— 画像やデータの入力を取らない)
呼び出し: import fullseye as fs; fs.ledger.xray_tube_spectrum(kvp: 'float' = 80.0, anode: 'str' = 'W', takeoff_deg: 'float' = 12.0, filtration=(('AL', 2.5),), e_min_kev: 'float' = 5.0, de_kev: 'float' = 0.5, characteristic: 'bool' = True, self_absorption: 'bool' = True) -> 'np.ndarray' (実装を直接呼ぶなら import dualxray; dualxray.xray_tube_spectrum(kvp: 'float' = 80.0, anode: 'str' = 'W', takeoff_deg: 'float' = 12.0, filtration=(('AL', 2.5),), e_min_kev: 'float' = 5.0, de_kev: 'float' = 0.5, characteristic: 'bool' = True, self_absorption: 'bool' = True) -> 'np.ndarray'、台帳から引くなら opstomography.get("xray_tube_spectrum"))

X 線管の光子スペクトルを pairs(E [keV], 光子数 / keV)で返す(Σ φ ΔE = 1 に正規化)。

模型(厚い陽極):

制動放射は Kramers の薄い標的の断面積 ∝ 1/(T·E) を、電子が T = E₀ から E まで減速するあいだ積分する。減速は到達深さ x(T) = R(E₀) − R(T)(Kanaya–Okayama の R ∝ T^1.67)で表す。自己吸収が無ければ積分は Kramers の式 φ(E) ∝ (E₀ − E)/E そのものになる(門で確かめる)。
陽極の自己吸収: 深さ x で生まれた光子は取り出し角 θ の方向へ x/sin θ だけ陽極の中を通る (μ は materials の X 線の列から W を引く)。
特性線(管電圧が K 端より高いとき): Kα₂ / Kα₁ / Kβ₁ / Kβ₂(X-ray Data Booklet のエネルギーと相対強度)、総数は (U − 1)^K_EXPONENT(K_EXPONENT = 1.15、U = E₀/E_K)に比例。各線は 1 つのビンに入る。
フィルタ: filtration = ((材料, 厚さ mm), …)。既定の Al 2.5 mm は管の固有ろ過の代表値。

kvp は 15〜300 kV、de_kev はビン幅(0.05〜5 keV)。返り値の E はビンの中心。特性線の強さは簡易模型(K_SCALE)で、実測のスペクトルとは数 % ずれる。線質の門は xray_beam_quality の半価層を公表の線質と比べる。

サンプルデータカタログ(DL URL / ライセンス) — 2-D は skimage.data(BSD/public)+ 合成、3-D は実データ源(Stanford/PDS 等)の DL URL。
演算子の来歴・参考文献 — この op 族の元になった研究/手法の出典。
アルゴリズムの正典(著者・年)と用途は上記ファミリ使い方ガイドに記載。

Provenance: dualxray.py — TOMOGRAPHY operator registry. この per-op ノートは tools/opdocs.py md が自動生成(手編集しない)。

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